粉體穩态流的(de)判定流動性的(de)标準分(fēn)級

　　粉體穩态流的(de)判定流動性的(de)标準分(fēn)級
　　流、穩态－臨界狀态時(shí)散裝固體的(de)連續塑性變形。
　　流動函數FF－特定散裝固體的(de)無側限屈服強度和(hé)主要固結應力的(de)關系曲線。
　　有時(shí)也(yě)稱做(zuò)開裂函數，是由Jenike提出的(de)，用(yòng)來(lái)表示松散顆粒粉體的(de)流動性能。
　　松散顆粒粉體的(de)流動取決于由密實而形成的(de)強度。
　　當fc=0時(shí)，FF趨向無窮，即粉體*自由流動
　　流動性的(de)标準分(fēn)級如下(xià)：
　　FF <1 不流動，凝結
　　1< FF <2 很粘結，附著(zhe)性強，流不動
　　2< FF <4 粘結，有附著(zhe)性
　　4< FF <10 容易流動
　　10< FF 自由流動
　　影(yǐng)響粉體流動性的(de)因素
　　粉體加料時(shí)的(de)沖擊：沖擊處的(de)物(wù)料應力可(kě)以高(gāo)于流動時(shí)産生的(de)應力；
　　溫度和(hé)化(huà)學變化(huà)：高(gāo)溫時(shí)顆粒可(kě)能結塊或軟化(huà)，而冷(lěng)卻時(shí)可(kě)能産生相變，這(zhè)些都可(kě)能影(yǐng)響粉體的(de)流動性；
　　濕度：濕料可(kě)以影(yǐng)響屈服軌迹和(hé)壁摩擦系數，而且還(hái)能引起料壁黏附；
　　粒度：當顆粒變細時(shí)，流動性常常降低，而壁摩擦系數卻趨于增加；
　　振動：細顆粒的(de)物(wù)料在振動時(shí)趨于密實，引起流動中斷。
　　料鬥－料倉結構的(de)融合部分(fēn)。
　　主要固結應力－由穩态流的(de)莫爾應力圓産生的(de)大(dà)主應力。莫爾應力圓相切于有效屈服軌迹。
　　無側限屈服強度－莫爾應力圓的(de)大(dà)主應力相切于小主應力爲零的(de)屈服軌迹。也(yě)稱爲開放屈服強度fc
　　在一個(gè)筒壁無摩擦的(de)、理(lǐ)性的(de)圓柱形圓筒内，使粉體在一定的(de)密實主應力s1作用(yòng)下(xià)壓實，然後取去圓筒，在不加任何側向支承的(de)情況下(xià)，如果被密實的(de)粉體試樣不倒塌，則說明(míng)其具有一定的(de)密實強度。這(zhè)一密實強度就是開放屈服強度fc。
　　如果粉體倒塌料了(le)，則說明(míng)這(zhè)種粉體的(de)開放屈服強度fc=0。
　　開放屈服強度fc值小的(de)粉體，流動性好，不易結拱。
　　臨界狀态-散裝固體堆積密度的(de)應力狀态和(hé)剪切帶的(de)剪切應力在恒正應力下(xià)剪切過程中保持不變.
　　剪切試驗－此實驗通(tōng)過施加不同狀态的(de)應力和(hé)壓力來(lái)确定散裝固體的(de)流動性
　　内摩擦時(shí)間角－切點的(de)時(shí)間屈服軌迹與經過原點的(de)莫爾應力圓的(de)傾斜角。或稱爲時(shí)效内摩擦角.
　　時(shí)間（時(shí)效）屈服軌迹－在一定時(shí)間内給定的(de)正應力情況下(xià)，散裝固體的(de)屈服軌迹已保持休止一段時(shí)間。
　　堆積（松裝）密度--散裝固體數量除以其總體積的(de)質量。
　　壁摩擦角-壁剪切應力與壁正應力比率的(de)反正切。是指粉體與壁面之間的(de)摩擦角，壁表面能使粉末滑移必須傾斜的(de)角度，壁面摩擦角一般爲10-45度。壁面摩擦角也(yě)稱斜槽角。反應了(le)粉體層與固體壁面的(de)摩擦性質。